12038 109P1224M102 靜音散熱風扇

品牌：三洋SANYO

尺寸：120*120*38

電壓：24V

電流：0.12A

型號：109P1224M102靜音散熱風扇現(xiàn)貨

起源

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對鐵電體的初步認識是它具有自發(fā)極化。鐵電體有上千種，不可能都具體描述其自發(fā)極化的機制，但可以說自發(fā)極化的產(chǎn)生機制是與鐵電體的晶體結(jié)構(gòu)密切相關。其自發(fā)極化的出現(xiàn)主要是晶體中原子（離子）位置變化的結(jié)果。已經(jīng)查明，自發(fā)極化機制有：氧八面體中離子偏離中心的運動；氫鍵中質(zhì)子運動有序化；氫氧根集團擇優(yōu)分布；含其它離子集團的極性分布等。

一般情況下，自發(fā)極化包括二部分：一部分來源于離子直接位移；另一部分是由于電子云的形變，其中，離子位移極化占總極化的39%。

當前關于鐵電相起源，特別是對位移式鐵電體的理解已經(jīng)發(fā)展到從晶格振動頻率變化來理解其鐵電相產(chǎn)生的原理，即所謂“軟模理論”。

性能特征

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電滯回線

鐵電體的電滯回線

電滯回線(ferroelectric hysteresis loop)是鐵電疇在外電場作用下運動的宏觀描述。鐵電體的極化隨著電場的變化而變化，極化強度與外加電場之間呈非線性關系。

當電場施加于晶體時，沿電場方向的電疇擴展，晶體極化程度變大；而與電場反平行方向的電疇則變小。這樣，極化強度隨外電場增加而增加，如圖中OA段曲線。

在電場很弱時，極化線性地依賴于電場，此時可逆的疇壁移動占主導地位。當電場增強時，新疇成核，疇壁運動成為不可逆的，極化隨電場地增加比線性快。

當電場強度繼續(xù)增大，達到相應于B點的值時，使晶體電疇方向都趨于電場方向，類似于單疇，極化強度趨于飽和。由于感應極化的增加，總極化仍然有所增加（BC段）。

此時再增加電場，P與E成線性關系（類似于單個彈性偶極子），將這線性部分外推至E=0時的情況，此時在縱軸上的截距稱為飽和極化強度或自發(fā)極化強度Ps。實際上Ps為原來每個單疇的自發(fā)極化強度，是對每個單疇而言的。

如果電場自圖中C處開始降低，晶體的極化強度亦隨之減小。在零電場處，仍存在極化，稱為剩余極化強度Pr（remanent polarization）。這是因為電場減低時，部分電疇由于晶體內(nèi)應力的作用偏離了極化方向。但當E=0時，大部分電疇仍停留在極化方向，因而宏觀上還有剩余極化強度。由此，剩余極化強度Pr是對整個晶體而言。

當反向電場繼續(xù)增大到某一值時，剩余極化才全部消失，此時電場強度稱為矯頑場Ec（coercivefield）。反向電場超過Ec，極化強度才開始反向。如果它大于晶體的擊穿場強，那么在極化強度反向前，晶體就被擊穿，則不能說該晶體具有鐵電性。

以上過程使電場在正負飽和值之間循環(huán)一周，極化與電場地關系如曲線所示，此曲線稱為電滯回線。[1] 

由于極化的非線性，鐵電體的介電常數(shù)不是常數(shù)。一般以OA在原點的斜率來代表介電常數(shù)。所以在測量介電常數(shù)時，所加的外電場（測試電場）應很小。

另外，有一類物體在轉(zhuǎn)變溫度以下，鄰近的晶胞彼此沿反平行方向自發(fā)極化。這類晶體叫反鐵電體。反鐵電體一般宏觀無剩余極化強度，但在很強的外電場作用下，可以誘導成鐵電相，其P-E曲線呈雙電滯回線。反鐵電體也具有臨界溫度-反鐵電居里溫度。在居里溫度附近，也具有介電反常特性。

影響因素

a）溫度

極化溫度的高低影響到電疇運動和轉(zhuǎn)向的難易。矯頑場強和飽和場強隨溫度升高而降低。極化溫度較高，可以在較低的極化電壓下達到同樣的效果，其電滯回線形狀比較瘦長。

環(huán)境溫度對材料的晶體結(jié)構(gòu)也有影響，可使內(nèi)部自發(fā)極化發(fā)生改變，尤其是在相界處（晶型轉(zhuǎn)變溫度點）更為顯著。若溫度超過居里溫度，鐵電性消失。

b）極化時間和極化電壓

電疇轉(zhuǎn)向需要一定的時間，時間增長，極化充分，電疇定向排列更加完全，同時，也具有較高的剩余極化強度。

極化電壓加大，電疇轉(zhuǎn)向程度高，剩余極化變大。

c）晶體結(jié)構(gòu)

同一種材料，單晶體和多晶體的電滯回線是不同的。如單晶體的電滯回線很接近于矩形，Ps和Pr很接近，而且Pr較高；陶瓷的電滯回線中Ps與Pr相差較多，表明陶瓷多晶體不易成為單疇，即不易定向排列。

介電特性

鐵電體具有以下介電特性：非線性、高介電常數(shù)[2]  。

（1）非線性

鐵電體的非線性是指介電常數(shù)隨外加電場強度非線性地變化。從電滯回線也可看出這種非線性關系。在工程中，常采用交流電場強度Emax和非線性系數(shù)N～來表示材料的非線性。

非線性的影響因素主要是材料結(jié)構(gòu)。可以用電疇的觀點來分析非線性。當所有電疇都沿外電場方向排列定向時，極化達到最大值。在低電場強度作用下，電疇轉(zhuǎn)向主要取決于90°和180°疇壁的位移。

（2）高介電常數(shù)

鈣鈦礦型鐵電體具有很高的介電常數(shù)。純鈦酸鋇陶瓷的介電常數(shù)在室溫時約1400；而在居里點(20℃)附近，介電常數(shù)增加很快，可高達6000～10000。室溫下εr隨溫度變化比較平坦，這可以用來制造小體積大容量的陶瓷電容器。為了提高室溫下材料的介電常數(shù)，可添加其它鈣鈦礦型鐵電體，形成固溶體。在實際制造中需要解決調(diào)整居里點和居里點處介電常數(shù)的峰值問題，這就是所謂“移峰效應”和“壓峰效應”。

壓峰效應

壓峰效應是為了降低居里點處的介電常數(shù)的峰值，即降低ε-T非線性，也使工作狀態(tài)相應于ε-T平緩區(qū)。例如在BaTiO3中加入CaTiO3可使居里峰值下降。常用的壓峰劑（或稱展寬劑）為非鐵電體。如在BaTiO3加入Bi2/3SnO3，其居里點幾乎完全消失，顯示出直線性的溫度特性，可認為是加入非鐵電體后，破壞了原來的內(nèi)電場，使自發(fā)極化減弱，即鐵電性減小。

峰移效應

在鐵電體中引入某種添加物生成固溶體，改變原來的晶胞參數(shù)和離子間的相互聯(lián)系，使居里點向低溫或高溫方向移動，這就是“移峰效應”。其目的是為了在工作情況下（室溫附近）材料的介電常數(shù)和溫度關系盡可能平緩，即要求居里點遠離室溫溫度，如加入PbTiO3可使BaTiO3居里點升高。

晶界效應

陶瓷材料晶界特性的重要性不亞于晶粒本身特性的。例如BaTiO3鐵電材料，由于晶界效應，可以表現(xiàn)出各種不同的半導體特性。